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下面研究懸浮液的流動，其流變特性遵守公式所描述的規律。懸浮液在壓降引起的摩擦應力〈或者管壁面切應力）未達到確定值0之前是固定的。當時，在壁面上開始形成一定厚度的液體活動層。
圓管中切應力I按線性規律分布，即0=7 [式中，巧和I分別為管壁面（半徑為尺）和有效半徑廣上的應力]，隨著中心到管壁面的半徑增大而增大與流動特性無關\因此，在半徑『值得小時，懸浮液是不動的，而半徑很大時，⑶，懸浮液開始流動。在懸浮液開始流動后，當半徑很大時，在壓降作用下，整個懸浮液都運動。同時在管壁面上產生切應力在確定半徑（用〜表示）上產生應力90如果用。表示半徑為礦0的圓柱體表面上流動速度，那么可以說位于離中心距離小于。處的所有其余液體層，將以同樣速度行。運動。這樣在管中心就形成運動懸、浮懸浮液在圓管中運動亦意圖液所包圍的具有不破壞結構的半徑為。的圓柱體（稱為流動核、對于這種情況，切應力1=0。在流動核和管壁面之間層內，應力大于核內應力，速度小于核內速度。因此，核的速度同時是流體最大速度，即因為半徑減小，液體層運動速度增大如，比值在選用的坐標系中為負值。
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